Segundo rodillo de transferencia de polarización

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Péndulo invertido clásico – ecuaciones de movimiento

Un rodillo de transferencia con un patrón en forma de panal tiene un rodillo metálico y una capa de cerámica recubierta en una superficie del rodillo metálico. La capa cerámica está formada por una pluralidad de unidades de patrón hexagonales. Las unidades de patrón están estrechamente configuradas para que cada lado de cada unidad de patrón sea adyacente a un lado correspondiente de otra unidad de patrón. Un eje atraviesa un eje del rodillo y sobresale de ambos extremos del eje. Como el rodillo tiene una capa de cerámica con mejor resistencia a la erosión que el acero, el rodillo de transferencia tiene una vida útil más larga. Como las unidades de patrón son hexagonales, se consigue una película de alineación plana y uniforme cuando el rodillo de transferencia se utiliza para fabricar pantallas de cristal líquido.

Un rodillo metálico que tiene una superficie formada con una capa cerámica en la que se forman múltiples unidades de patrón hexagonales que están configuradas estrechamente entre sí de manera que cada lado de cada unidad de patrón es adyacente a un lado de otra unidad de patrón; y un eje de rodillo que se extiende a través de un eje del rodillo y sobresale de ambos extremos del eje.

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El objeto de la presente invención es proporcionar una placa polarizadora laminada cuya aplicación a las pantallas de cristal líquido sea capaz de simplificar las constituciones y los procedimientos de producción de las pantallas, y reducir el coste de las mismas; y proporcionar un método industrialmente ventajoso para producir la placa polarizadora compuesta, y una pantalla de cristal líquido que utilice la misma. El objeto se logra mediante una placa polarizadora laminada que comprende una película polarizadora, una capa adhesiva y una película retardadora de fase que se lamina en este orden, en la que dicha película retardadora de fase comprende al menos una capa de revestimiento que tiene anisotropía de índice de refracción de la cual un valor de retardo en el plano (R0) es de 0 a 10 nm y un valor de retardo en la dirección del espesor (R′) es de 40 a 300 nm, en la que dicha capa de revestimiento se forma en un sustrato de transferencia, seguido de ser transferido en una superficie de la capa adhesiva de la película polarizadora.

Se trata de una solicitud divisional de la solicitud estadounidense Ser. Nº 11/113.296 que reivindica la prioridad de la solicitud de patente japonesa Nº 2004-129506, presentada el 26 de abril de 2004. La divulgación completa de las solicitudes anteriores se incorpora por referencia.

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La hiperpolarización del espín puede transferirse de forma coherente a otros núcleos en los experimentos de RMN de ciclo de campo. A bajos campos magnéticos la polarización del espín se redistribuye en una red de espines fuertemente acoplada. La transferencia de polarización es más eficiente en campos en los que se producen anti-cruces de nivel (LACs) para los estados de espín nucleares. Otra condición es que el cambio de campo a las posiciones LAC no sea adiabático para convertir las diferencias de población de partida en coherencias de espín que causen una mezcla de estados dependiente del tiempo. La potencia de este método se ha demostrado estudiando la transferencia de la polarización nuclear dinámica foto-químicamente inducida (foto-CIDNP) en el N-acetil-triptófano. Hemos investigado la dependencia del campo magnético y la dependencia temporal de la transferencia de CIDNP coherente y hemos evaluado directamente los LACs de espín nuclear estudiando la transferencia de polarización en posiciones de campo específicas. El enfoque propuesto basado en LACs no se limita a CIDNP, sino que es ventajoso para mejorar las señales de RMN por transferencia de orden de espín de cualquier tipo de núcleos hiperpolarizados.

Fricción – estática, deslizante o cinética y rodante

La resonancia paramagnética electrónica pulsada (EPR) a 95 GHz (3,3 T) se utiliza para seguir la dinámica de la polarización del espín de los electrones durante las primeras etapas de la polarización nuclear dinámica en los sólidos. Los experimentos se realizaron en una solución congelada de Gd(+3) (S=7/2) en agua/glicerol. Centrándonos en la transición vectorial central -1/2 –> vectorial +1/2 medimos la transferencia de polarización desde el espín del electrón de Gd(3+) a los protones (1)H adyacentes. La dependencia de la señal EPR detectada por el eco con la duración de la irradiación de microondas en la transición “prohibida” EPR correspondiente a un giro de espín del electrón y del protón se mide para diferentes potencias, mostrando una dinámica en las escalas de tiempo de microsegundos a milisegundos. Se sugiere un modelo teórico basado en el formalismo de la matriz de densidad de espín para explicar esta dinámica. La transición central del ion Gd(3+) se considera como un sistema efectivo S = 1/2 y se acopla a núcleos (1)H (I = 1/2). Se demuestra que las simulaciones basadas en un sistema de cuatro niveles de un solo electrón y un solo núcleo se desvían de los resultados experimentales y que un enfoque alternativo que tiene en cuenta la imagen más realista de los multinúcleos coincide cualitativamente con los experimentos.



Soy licenciado en Derecho desde el año 2005. Desde entonces he desarrollado mi actividad profesional en el despacho de Loustau Abogados. Especializado en la defensa de las administraciones públicas así como en la de los intereses particulares. En la jurisdicción penal, especializado en la defensa de delitos de la más variada índole, desde los delitos contra las personas hasta los relacionados con el patrimonio y los económicos.